第４１卷 第８期 ２０１１年８月 激光与红外 ＬＡＳＥＲ ＆ ＩＮＦＲＡＲＥＤ Ｖｏ１．４１，Ｎｏ．８ Ａｕｇｕｓｔ，２０１ １ 文章编号：１００１－５０７８（２０１１）０８－０８２５－０５ ・综述与评论・ 谐振环左手材料设计参数对太赫兹传输的影响 姚建铨 ，杨鹏飞 ，邴丕彬 ，邸志刚 ’。 （１．天津大学激光与光电子研究所，天津大学精仪学院，天津３０００７２；２．光电信息技术教育部重点实验室（天津大学），天津３０００７２） 摘 要：左手材料（ＬＨＭ）的出现，为新型材料的探究和应用开辟了一个全新的领域。电磁波 在左手材料中的传播特性已经被许多研究工作者广泛探索并得到了许多新结果，与此同时，太 赫兹由于其独特性质也成为近年来研究的热点。归类总结了太赫兹波在典型ＬＨＭ材料中的 传输，并通过比较太赫兹波在不同设计的ＬＨＭ中的传输，得出在ＬＨＭ设计中，周期、分形、基 板材料等参数对太赫兹传输的影响，这些传输特性在太赫兹波器件的制备方面有很大的应用 前景。 关键词：太赫兹；左手材料；谐振环；传输 中图分类号：Ｏ４４１ 文献标识码：Ａ ＤＯＩ：１０．３９６９／ｊ．ｉｓｓｎ．１００１－５０７８．２０１１．０８．００１ Ｉｍｐａｃｔ ｏｆ ｄｉｆｅｒｅｎｔ ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ ｏｎ ｔｈｅ ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ｏｆ ＴＨｚ ｗａｖｅｓ ｉｎ ＬＨＭ ＹＡＯ Ｊｉａｎ—ｑｕａｎ ， ，ＹＡＮＧ Ｐｅｎｇ—ｆｅｉ ， ，ＢＩＮＧ Ｐｉ—ｂｉｎ ’ ，ＤＩ Ｚｈｉ—ｇａｎｇ ， （１．Ｔｈｅ Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ ｏｆ Ｌａｓｅｒ＆Ｏｔｐｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ，Ｔｈｅ Ｃｏｌｌｅｇｅ ｏｆ Ｐｒｅｃｉｓｉｏｎ Ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ ａｎｄ Ｏｐｔｏ—Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ， Ｔｉａｎｊｉｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｔｉａｎｊｉｎ ３０００７２，Ｃｈｉｎａ； ２．Ｋｅｙ Ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ ｏｆ Ｏｐｔｏ—ｅｌｅｃｔｌｏｎｉｃｓ Ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ（Ｔｉａｎｊｉｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ）， Ｍｉｎｉｓｔｒｙ ｏｆ Ｅｄｕｃａｔｉｏｎ，Ｔｉａｎｊｉｎ ３０００７２，Ｃｈｉｎａ） Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ｌｅｆｔ—ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｒｉａｌｓ（ＬＨＭ）ｅｘｐｌｏｒｅ ａ ｎｅｗ ｉｆｅｌｄ ｆｏｒ ｒｅｓｅａｒｃｈ ａｎｄ ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ ｏｆ ｎｅｗ ｍａｔｅｒｉａｌｓ．Ｅｌｅｅｔｒｏｍａｇ・ ｎｅｔｉｃ ｗａｖｅ ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ ｉｎ ｌｅｆｔ—ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｒｉａｌ ｈａｖｅ ｂｅｅｎ ｅｘｔｅｎｓｉｖｅｌｙ ｓｔｕｄｉｅｄ ｂｙ ｍａｎｙ ｒｅｓｅａｒｃｈｅｒｓ ａｎｄ ｔｈｅｒｅ ｈａｖｅ ｂｅｅｎ ｍａｎｙ ｎｅｗ ｒｅｓｕｌｔｓ．Ａｓ ｔｈｅ ｒｅｓｅａｒｃｈ ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ ｄｅｖｅｌｏｐｓ ａｎｄ ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ ｒｅｑｕｉｒｅｍｅｎｔ ｉｎｃｒｅａｓｅｓ，ＴＨｚ ｗａｖｅ ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ｐｒｏｐｅｒｔｙ ｏｆ ｔｈｅ ＬＨＭ ａｔｔｒａｃｔｓ ｍｏｒｅ ａｎｄ ｍｏｒｅ ａｔｔｅｎｔｉｏｎ．Ｔｈｉｓ ａｒｔｉｃｌｅ ｓｕｍｍａｒｉｚｅｓ ｔｈｅ ＴＨｚ ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｉｎ ｔｙｐｉｃａｌ ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ＬＨＭ ｍａｔｅｒｉａｌｓ．Ｂｙ ｃｏｍｐａｒｉｎｇ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ｄｅｓｉｇｎｓ，ｗｅ ｇｅｔ ｔｈｅ ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ ｏｆ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ ｐａｒａｍｅ— ｔｅｒｓ，ｓｕｃｈ ａｓ ｐｅｒｉｏｄｉｃ，ｆｒａｃｔａｌ，ｓｕｂｓｔｒａｔｅ ｍａｔｅｒｉａ１．Ｅｘｐｌａｎａｔｉｏｎｓ ａｒｅ ｇｉｖｅｎ． Ｋｅｙ ｗｏｒｄｓ：ＴＨｚ；ｌｅｆｔ—ｈａｎｄ－ｍａｔｅｒｉａｌ；ｒｅｓｏｎａｎｃｅ ｒｉｎｇ；ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ １ 引 言 波矢方向传播，并可表现出一些奇异的电磁特 性 。电磁波在这种材料中传播时，其电场、磁场、 传播方向遵循左手法则，因而也称左手材料（１ｅｆｔ ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｒｉａｌ，ＬＨＭ）。虽然这种材料的构想很有 自然界存在的材料的电磁响应范围只占理论上 可能的范围的一小部分。这个有限的范围可以通过 人造材料的使用而得以扩展。这种材料就是左手材 料，也叫超材料。这种材料是在常规材料中人为的 趣，但由于自然界中难以找到介电常数和磁导率同 基金项目：国家重点基础研究发展规划项目（Ｎｏ． ２００７ＣＢ３１０４０３）；“９７３”计划项目资助。 作者简介：姚建铨（１９３９一），男，中科院院士，教授，主要从事激 光与非线性光学频率变换技术的研究。 收稿日期：２０１１－０４－ｌ３ 引进周期排列的金属线以及金属谐振环，使之具有 了常规材料所不具有的特殊的电磁特性。左手材料 为１９６８年由物理学家ｖ．Ｇ．Ｖｅｓｅｌａｇｏ首次预言， 当一种材料的 与 同时为负数时，电磁波将逆于 ８２６ 激光与红外 第４ｌ卷 时为负数的材料，所以他的工作在很长一段时间里 光技术获得的宽波段太赫兹脉冲。这种脉冲是单周 并没有引起人们的重视。１９９６年，英国物理学家 Ｂ．Ｐｅｎｄｒｙ等人提出用周期性排列的金属丝和金属 期的电磁辐射脉冲，周期小于１ ｐｓ，频谱范围从 ０．１ ＧＨｚ～５ ＴＨｚ。典型的太赫兹时域光谱实验系 统主要有超快脉冲激光器、太赫兹发射元件、太赫 谐振器可以在微波波段产生负等效介电常数和负等 效磁导率以来 ］，关于材料的负等效介电常数、负 等效磁导率及由此产生的负折射率问题的研究及证 实重新引起人们极大的关注，特别是２００１年美国 （Ｓｃｉｅｎｃｅ）杂志发表了实验证实负折射率材料存在 兹探测元件和时间延迟控制系统组成，如图１所 示。太赫兹时域光谱系统根据探测样品方式的不 同可分为：透射系统和反射系统，但是这两种系统 的工作原理完全相同，即飞秒激光脉冲由分束器 的文章后 ，国际学术界关于此问题的理论和实验 研究十分活跃。目前，电磁波在左手材料中的传播 特性已经被许多研究工作者广泛探索并得到了许多 新结果，在新型材料的探究和应用上开辟了一个全 新的领域。 太赫兹（ｔｅｒａｈｅｒｔｚ，ＴＨｚ）辐射通常是指频率在 ０．１～１０ ＴＨｚ（波长３０ ｍ～３ ｍｍ）之间的电磁波， 其波段位于微波和红外光之间，属于远红外波段。 早在２０世纪初，科学家就对该波段产生了浓厚的兴 趣。１９７４年，“Ｔｅｒａｈｅｒｔｚ”一词首次由弗莱明（Ｆｌｅｍ— ｉｎｇ）提出，用以描述迈克尔逊干涉仪的光谱线频率 范围。但在过去相当长的时间里，由于缺乏有效的 产生和检测方法，人们对于该波段电磁辐射性质的 了解非常有限，以至于该波段被称为电磁波谱上最 后一块未开发的前沿，即所谓“太赫兹空白（ＴＨｚ Ｇａｐ）”。近年来，固态振荡器、量子级联激光器、自 由电子激光器和超快激光技术的迅速发展为太赫兹 脉冲的产生提供了稳定、可靠的激发光源。利用超 快激光技术发展出来的太赫兹时域光谱系统为太赫 兹波研究提供了有效手段，因此２０世纪末太赫兹波 段的研究取得了很大进展。尽管目前太赫兹波科学 技术还尚未成熟，但其重要的理论研究价值和广泛 的应用前景已经引起学术界的广泛关注和极大兴 趣。太赫兹波段是电磁波谱中唯一尚未完全开发的 频段，对于该波段的研究已成为２１世纪科学研究最 前沿的领域之一。 本文归类总结了太赫兹波在典型ＬＨＭ材料中 的传输，并通过比较太赫兹波在不同设计的ＬＨＭ中 的传输，得出在ＬＨＭ设计中，周期、分形、基板材料 等参数对太赫兹传输的影响。相信，随着技术的发 展以及潜在应用的需求，太赫兹与ＬＨＭ两门新兴学 科的综合研究与应用也将Ｅｔ益得到关注。 ２实验设备装置介绍 太赫兹时域光谱技术（ＴＨｚ．ＴＤＳ）是２０世纪８０ 年代由ＡＴ＆Ｔ，Ｂｅｌｌ实验室和ＩＢＭ公司的Ｔ．Ｊ．Ｗａｔ— ｓｏｎ研究中心发展起来的 Ｉ６ Ｊ，它是基于利用飞秒激 分为两束光，一束作为抽运光，用于激发太赫兹发 射元件产生超短太赫兹脉冲，另一束作为探测光， 用于探测太赫兹脉冲的瞬时电场振幅，通过扫描 探测激光和太赫兹脉冲相对时间延迟得到太赫兹 脉冲电场强度随时间变化波形。太赫兹时域电场 波形包含有太赫兹脉冲的强度、相位和时问等完 整信息，通过傅里叶变换可同时得到被测样品的 吸收和色散光谱。这种技术探测到的太赫兹脉冲 峰值功率很高，脉宽在皮秒量级，能方便地进行时 间分辨研究，同时，通过对测量频谱的分析和处 理，还可以获得物质的折射率、介电常数、吸收系 数和载流子浓度等参数。 一广 ～ １＾薹 “静 一一 图１ 典型的太赫兹时域光谱不葸图 虽然太赫兹时域光谱技术还不成熟，但是它具 有相干探测方法、较高的时间分辨率和灵敏度，为人 们展现了一个全新的光谱学研究视角，也给光谱学 研究者提供了新的机遇。太赫兹时域光谱技术将在 化学基础研究、材料科学、生物学、医学疾病诊断以 及军事等许多领域展现出巨大的应用潜力，并且随 着研究的不断深入，该技术与多种学科之间的交叉 将会更深入更广泛。 ３不同参数影响 ３．１ 环型以及周期密度的影响 实验选用方形和圆形２种环结构设计来确定 ＳＲＲ形状以及排列周期对太赫兹传输的影响。 ＳＲＲｓ环材料为铝，厚度为２００ ｎｍ，使用光刻工艺将 其制作在厚度为０．６４ ｍｍ，电阻率为２０ ｃｍ的Ｐ 型参杂硅片上。 激光与红外Ｎｏ．８ ２０１ １ 姚建铨等谐振环左手材料设计参数对太赫兹传输的影响８２７ ｄ —的减小（即Ｐ的增大）而向高频方向移动，说明此位 置不仅与传播模式有关，同时也受结构自身周期参 Ｌ ｎ ｎ 数的影响。由此，在１．５ ＴＨｚ附近，通过改变不同 ＳＲＲｓ周期将分别得到对应不同频率的共振。基于 ｕ０ ｓｓＨ■ 皇∞ｐｎ＝Ｈ血口 ．孽ｈ～ｌ ｌ （ａ）方形ＳＲＲｓ （ｂ）圆形ＳＲＲｓ 此性质，就可以使用不同周期Ｐ的形环结构ＬＨＭ 实现对某一特定频率的太赫兹波滤波。 ４分形的影响 圆圈 ＧＯ蛐 ∞蛐 科赫曲线又称为雪花曲线，是一种外形像雪花 的几何曲线。科赫曲线是ｄｅ Ｒｈａｍ曲线的特例，这 （ｃ）方形ＳＲＲｓ阵列 （ｄ）圆形ＳＲＲｓ阵列 图２两种常用的左手材料及其单元结构 试验过程分为２个步骤：①取相同的分布周期 Ｐ（Ｐ为相邻２谐振环中心间距）的两种环结构样 品，分别测量其太赫兹传输曲线，通过比较两种环结 构的太赫兹传输曲线，得出环形状对太赫兹传输的 影响；②对于每一种环结构形状，改变不同环排列周 期，比较太赫兹传输曲线，得出谐振环分布周期对太 赫兹传输的影响，如图３所示。 ０．０ ０ ｌ＿０ １．６ ２．Ｕ Ｚ．６ ．０ Ｏ．Ｏ Ｕ．５ １．０ １．５ Ｚ．０ Ｚ ０＆ｂ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ／ＴＨｚ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ／ＴＨｚ （ａ）方形ＳＲＲｓ阵列 （ｂ）圆形ＳＲＲｓ阵列 图３不同周期参数下圆形ＳＲＲ与方形ＳＲＲ传输曲线 对比２种环型的传输谱线，可以得出： （１）两种结构都在０．５ ＴＨｚ，１．６ ＴＨｚ分别出现 了１个共振频率。 （２）圆形ＳＲＲｓ的共振频率位置较方形高，主要 是由于同排列周期的圆形ＳＲＲ比方形的ＳＲＲ所占 的面积更小，共振频率的位置与ＳＲＲ所占面积的开 方成反比，０９ 。Ｃ１／ＪＡ。 （３）ＳＲＲ排列周期影响着ＬＨＭ对太赫兹波的 吸收系数，排列越紧密，ＬＨＭ对太赫兹波的吸收 越大。 （４）与参考文献［８］所作的预想一样，处于 ０．５８ ＴＨｚ的共振频率位置没有随着Ｐ的变发生太 大改变，说明此共振频率的位置仅与结构自身的参 数有关，不受传播模式的影响。 （５）在方形环中，周期的变化对共振频率位置 的影响较明显：共振频率的位置随着ＳＲＲ排列密度 种曲线的作法是，从一个正三角形开始，把每条边分 成三等份，然后以各边的中间长度为底边。分别向 外作正三角形，把“底边”线段抹掉，这样就得到一 个六角形，它共有１２条边。再把每条边三等份，以 各中间部分的长度为底边，向外作正三角形后，抹掉 底边线段。反复进行这一过程，就会得到一个“雪 花”样子的曲线。每进行一次分形，图形的线性长 度都会变为分形前一阶段的４／３倍。按照分形趋 向，可以将具有此类结构的谐振环结构分为内分形 ＳＲＲ（ＩＳＲＲ）以及外分形ＳＲＲ（ＯＳＲＲ）。 Ｂｓｔａｇｅ ０ Ｑ１ｓｔ＾ ｅ ０ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ／ＴＨｚ 图４不同阶段的外分形及其传输曲线 图４为ＯＳＲＲｓ在入射波垂直入射时的模拟波 形曲线，比较不同的分形阶段可以发现，每一阶段的 分形都同时存在２个共振频率，共振频率源自于 ＯＳＲＲｓ的Ｌｃ振荡¨ ，较高频率段的共振频率主要 是由于电子振荡产生，即由偶极共振所产生。同时， 随着分形的增多，共振频率的位置向较低频率方向 发生移动，主要是由于随着分形数的增多，金属环材 料所占面积增加而引起，这与本文讨论（１）中所得 结果相符合。可以预测，如果再增加分形的数量，共 振频率位置将会向更低的频率移动。 同样的，选择了３个不同阶段的内分形ＳＲＲ （ＩＳＲＲ），传输曲线如图５所示，与ＯＳＲＲ类似，同样 出现了高低２个频率位置的共振频率，并且随着分 形的增加，共振频率的位置发生红移。不同的是，在 共振频率红移的过程中，ＯＳＲＲ低频段吸收系数逐 渐增大，高频段共振频率只是做了位置的移动，吸收 系数并没有变化，ＩＳＲＲ则相反，红移过程中低频段 ８２８ 激光与红外 第４ｌ卷 共振频率只做了位置的移动，高频段共振频率处的 嚣 坼∞ 虽．皿 吸收系数在峰值红移的过程中越来越小。Ｌ ｎ 仉 ｎ ｎ ｎ Ｄ ｓｔａｇｅ ０ ｓｔａｇｅ１ ｓｔａｓｅ ２ ｔｒｅｑｕｅｎｃｙ／ＴＨｚ 图５不同阶段的内分形及其对应传输曲线 ５基片材料的影响 为了研究基板材料对太赫兹传输存在的影响， 实验选择了分别以硅、石英两种常用材料为基板的 样品，ＳＲＲｓ环为正方形，参数同图２（ａ）所示。 图６为太赫兹波分别穿过硅以及石英２种不 同基底的ＬＨＭ后的传输曲线（如图６（ａ）所示）及 相应的相位变化图（如图６（ｂ）所示）。从两种样 品的太赫兹传输曲线比对可以看出，２种基底的样 品具有着相类似的太赫兹传输曲线，同时具有高低 ２个不同频率的共振频率，不同的是石英基板的２ 个共振频率位置频率明显的高于硅基板样品。这种 现象的出现主要源自两种材料不同的介电常数，遵 守 ｏＣ １／ ／ｓ６ ” 。 ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ／ＴＨｚ （ａ）硅及石英的太赫兹传输曲线 ｆｅｑｕｅｎｃｙ／ＴＨｚ （ｂ）相位变化 图６不同基底材料对太赫兹传输的影响 通过对透射光做傅里叶变换，可得出太赫兹通 过样本后的相位变化，如图６（ｂ）所示。很明显，石 英基板的样品所引起的相位变化要高于硅基板样品 ｇ 疆州５ ０ Ｉｌ：＿【鲁 所引起的相位变化，并且，随着太赫兹频率的升高， 两种材料所引起的相位变化差异越来越大。这一性 质在未来的太赫兹通信系统的相位调制中将有着潜 在的应用。 ６偏振及开闭环影响 这一部分主要探索开闭环对太赫兹在ＳＲＲｓ中 的传输的影响特性，实验使用了方形带有裂振口的 ＳＲＲｓ（ＯＲ），以及方形封闭ＳＲＲｓ（ＣＲ）。ＳＲＲｓ环的 参数如图１所示，周期Ｐ＝６０ ｍ。太赫兹入射波偏 振方向如图７所示。 Ｏ．Ｏ ０．５ ｌ＿Ｏ ｌ＿６ Ｚ．Ｏ Ｚ ３．Ｕ Ｏ．０ ０ １．０ ｌ＿５ Ｚ．０ Ｕ ６ ￣ｅｑｕｅｎｃｙ／ＴＨｚ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ／Ｔｌ－ｌｚ 图７太赫兹波在开／闭环中的传播曲线 可以看出，入射太赫兹波的偏振对其在ＣＲ样 品中传输性质没有影响，这一点可以根据器件几何 对称来解释理解。而对于开口环，金属共振环结构 具有各向异性特性。狭缝的放置方向决定了太赫兹 波在样品内的传播特性：当入射太赫兹偏振与谐振 环狭缝垂直时，由于环结构在入射太赫兹偏振方向 上的不对称性，出现了２个共振频率值；而当太赫兹 偏振与狭缝平行时，再一次达到了对称性，因而只出 现了一个共振频率，且这一共振频率明显强于非对 称情况。这一性质在使用ＬＨＭ判断太赫兹波的偏 振方向有着潜在的应用价值。 ７层数的影响 本项主要研究叠加层数对太赫兹传输的影响， 太赫兹波以平行／垂直于谐振环狭缝的２个不同的 偏振方向垂直人射。分别穿过３层、５层、１０层实验 板，不同层数的实验板由规格参数完全相同的实验 板叠加而成，且不同层ＳＲＲｓ上下重合。 对比几组实验的太赫兹传输曲线¨ ，可发现随 着实验板层数的增加，吸收强度都有所加强，特别是 对于人射偏振与开口狭缝垂直时，吸收强度随着层 数的增加而急速增加；同时可以观察到，对于垂直的 情况，共振频率谱的宽度也随着层数的增加而展宽， 激光与红外Ｎｏ．８ ２０１１ 姚建铨等谐振环左手材料设计参数对太赫兹传输的影响８２９ 而对于平行的状况，这种展宽效应表现的很不明显， 利用一性质来检测太赫兹的偏振相信也是非常可 行的。 ５ ｏ崎 哪啪啪喵枷 ｄ 叶ｌ ｔ。 鼍 曼 ｌ 皇 ７５ ８０ ８６ ｇＯ ９５ｌ０ｏ １０５ １１０ １１５１２０ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ／ＧＨｚ 图８太赫兹不同层数基板中的传输曲线 ８ 总结 ＬＨＭ与太赫兹技术这两门新兴的学科，其特 有的性质在各自的领域中吸引着越来越多的关 注，有着不可替代的地位与作用。本文归类总结 了太赫兹波在典型ＬＨＭ材料中的传输，并通过比 较太赫兹波在不同设计的ＬＨＭ中的传输，得出在 ＬＨＭ设计中，周期、分形、基板材料等参数对太赫 兹传输的影响，这些传输规律在太赫兹波器件的 制备方面有很大的应用前景。相信随着科技的进 步发展以及应用的需求，这两门学科更进一步的 结合将成为必然。 参考文献： Ｖｅｓｅｌａｇｏ Ｖ Ｓｏｙ．Ｔｈｅ ｅｌｅｃｔｒｏｄｙｎａｍｉｃｓ ｏｆ ｓｕｂｓｔａｎｃｅｓ ｗｉｔｈ ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓｌｙ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｖａｌｕｅｓ ｏｆ ａｎｄ肛［Ｊ］．Ｐｈｙｓ．Ｕｓｐ， １９６８，１０（４）：５０９—５１４． ［２］ ＰｅｎｄｒｙＪ Ｂ，Ｈｏｌｄｅｎ Ａ Ｊ，Ｓｔｅｗａｒｔ Ｗ Ｊ，ｅｔ ａ１．Ｅｘｔｒｅｍｅｌｙ ｌｏｗ ￣ｅｑｕｅｎｃｙ ｐｌａｓｍｏｎｓ ｉｎ ｍｅｔｌａｌｉｃ ｍｅｓｏｓｔｒｏｃｔｕｒｅｓ［Ｊ］．Ｐｈｙｓ． Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，１９９６，７６（２５）：４７７３—４７７６． ［３］ Ｐｅｎｄｒｙ Ｊ Ｂ，Ｈｏｌｄｅｎ Ａ Ｊ，Ｒｏｂｂｉｎｓ Ｄ Ｊ，ｅｔ ａ１．Ｍａｇｎｅｔｉｓｍ ｆｒｏｍ ｃｏｎｄｕｃｔｏｒｓ ａｎｄ ｅｎｈａｎｃｅｄ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｐｈｅｎｏｍｅｎａ［Ｊ］．ＩＥＥＥ Ｔｒａｎｓ Ｍｉｃｒｏｗａｖｅ Ｔｈｅｏｒｙ Ｔｅｃｈ，１９９９，４７（１１）：２０７５－２Ｏ８４． ［４］Ｓｈｅｌｂｙ Ｒ Ａ，Ｓｍｉｔｈ Ｄ Ｒ，Ｓｃｈｕｈｚ Ｓ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｖｅｒｉｉｆｃａ－ ｔｉｏｎ ｏｆ ａ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘ ｏｆ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ ｓｃｉｅｎｃｅ［Ｊ］．２００１， ２９２（５５１４）：７７—７９． ［５］Ａｕｓｔｏｎ Ｄ Ｈ，Ｓｍｉｔｈ Ｐ Ｒ．Ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ ｎａｄ ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ ｏｆ ｍｉｌｌｉ． ｍｅｔｅｒ ｗａｖｅｓ ｂｙ ｐｉｃｏｓｅｃｏｎｄ ｐｈｏｔ０ｃｏｎｄｕｃｔｉｖｉｔｙ［Ｊ］．Ａｐｐ１． Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．，１９８３，４３（７）：６３１—６３３． ［６］ Ｆａｔｔｉｎｇｅｒ Ｃ，Ｇｒｉｓｅｈｋｏｗｓｋｙ Ｄ．Ｔｅｒａｈｅｒｔｚ ｂｅａｍｓ［Ｊ］．Ａｐｐ１． Ｐｈｙｓ．，Ｌｅｔｔ．，１９８９，５４（６）：４９０—４９２． ［７］ Ａｂｕｌ Ｋ Ａｚａｄ，Ｊｉａｎｍｉｎｇ Ｄａｉ，Ｗｅｉｌｉ Ｚｈａｎｇ．Ｔｒｎａｓｍｉｓｓｉｏｎ ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ ｏｆ ｔｅｒａｈｅｒｔｚ ｐｕｌｓｅｓ ｔｈｒｏｕｇｈ ｓｕｂｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｄｏｕｂ－ ｌｅ ｓｐｌｉｔ・ｒｉｎｇ ｒｅｓｏｎａｔｏｓｒ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ，２００６，３１（５）： ６３４—６３６． ［８］Ｓ Ｌｉｎｄｅｎ，Ｃ Ｅｎｋｒｉｃｈ，Ｍ Ｗｅｇｅｎｅｒ，ｅｔ ａ１．Ｍａｇｎｅｔｉｃ ｒｅｓｐｏｎｓｅ ｏｆ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａｌｓ ａｔ １００ Ｔｅｒａｈｅｒｔｚ［Ｊ］．Ｓｃｉｅｎｃｅ，２００４，３０６ （５７７０）：１３５１—１３５３． ［９］Ｓ Ｋｕｂｏｔａａ，Ｆ Ｍｉｙａｍａｒｕａ ｂ。Ｍ Ｗ Ｔａｋｅｄａ．Ｔｈｅ ３４ ｉｎｔｅｒ－ ｎａｔｉｏｎａｌ ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅ ｏｎ ｉｎｆｒａｒｅｄ［Ｃ］．Ｍｉｌｌｉｍｅｔｅｒ，ａｎｄ Ｔｅｒａ． ｈｅｒｔｚ Ｗａｖｅ，Ｋｏｒｅａ，２００９：１—２． ［１０］Ｗ Ｊ Ｐａｄｉｌｌａ，Ａ Ｊ Ｔａｙｌｏｒ，Ｃ Ｈｉｇｈｓｔｒｅｔｅ，ｅｔ ａ１．Ｄｙｎａｍｉｃｌａ ｅ－ ｌｅｃｔｒｉｃ ａｎｄ ｍａｇｎｅｔｉｃ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａｌ ｒｅｓｐｏｎｓｅ ａｔ ｔｅｒａｈｅｒｔｚ ｆｒｅｑｕｅｎｃｉｅｓ［Ｊ］．ＰＲＬ，２００６，９６（１０）：１０７４０１（１—４）． ［１１］Ｍ Ｋａｆｅｓａｋｉ，Ｔ Ｋｏｓｃｈｎｙ，Ｒ Ｓ Ｐｅｎｃｉｕ，ｅｔ ａ１．Ｌｅｆｔ．ｈａｎｄｅｄ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａｌｓ：ｄｅｔａｉｌｅｄ ｎｕｍｅｒｉｃａｌ ｓｔｕｄｉｅｓ ｏｆ ｔＩｌｅ ｔｒａｎｓｍｉｓ． ｓｉｏｎ ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ［Ｊ］．Ｊ．Ｏｐｔ．Ａ Ｐｕｒｅ Ａｐｐ１．Ｏｐｔ．２００５，７ （２）：Ｓ１２一￥２２． ［１２］Ｎ Ｋａｔｓａｒａｋｉｓ，Ｇ Ｋｏｎｓｔａｎｔｎｉｄｉｓ，Ａ Ｋｏｓｔｏｐｏｕｌｏｓ，ｅｔ ａ１．Ｍａｇ． ｎｅｔｉｃ ｒｅｓｐｏｎｓｅ ｏｆ ｓｐｌｉｔ・－ｒｉｎｇ ｒｅｓｏｎａｔｏｒｓ ｉｎ ｔｈｅ ｆａｒ・－ｉｎｆｒａｒｅｄ ￣ｅｑｕｅｎｃｙ ｒｅｇｉｍｅ［Ｊ］．Ｏｐｔ．Ｌｅｔｔ．，２００５，３０（１１）：１３４８— １３５０． ［１３］Ｐ Ｇａｙ Ｂａｌｍａｚ，Ｏ Ｊ Ｍａｒｔｉｎ．Ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｒｅｓｏｎａｎｃｅｓ ｉｎ ｉｎｄｉｖｉｄｕａｌ ａｎｄ ｃｏｕｐｌｅｄ ｓｐｌｉｔ－ｉｒｎｇ ｒｅｓｏｎａｔｏｒｓ［Ｊ］．Ｊ．Ａｐｐ１． Ｐｈｙｓ，２００２，９２（５）：２９２９—２９３６． ［１４］Ｍ Ｇｏｋｋａｖａｓ，Ｋ Ｇｕｖｅｎ，Ｉ Ｂｕｌｕ，ｅｔ ａ１．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｌａ ｄｅｍｏｎ． ｓｔｒａｔｉｏｎ ｏｆ ａ ｌｅｆｔ－ｈａｎｄｅｄ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａｌ ｏｐｅｒａｔｉｎｇ ａｔ １００ ＧＨｚ［Ｊ］．Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ Ｂ，２００６，７３（１９）：１９３１０３ （１—４）．
